Stan splątany

Z Wikipedii, wolnej encyklopedii
(Przekierowano z Stany splątane)

Stan splątany – rodzaj skorelowanego stanu kwantowego dwóch lub więcej układów kwantowych. Ma on niemożliwą w fizyce klasycznej cechę polegającą na tym, że stan całego układu jest lepiej określony niż stan jego części. Splątanie kwantowe może dotyczyć próżni kwantowej albo funkcji falowej pojedynczej cząstki[1] lub większej ich liczby[a]. Możliwe jest również splątanie kwantowe pomiędzy układami, które nie istnieją w tym samym czasie[2][3]. Hipersplątanie to stan, w którym splątany jest więcej niż jeden stopień swobody. Splątanie przeważnie jest przykładem zjawiska nielokalnego w mechanice kwantowej, jednak istnieje zarówno splątanie lokalne[4] jak i nielokalne zjawiska niebędące splątaniem[5]. Samo istnienie splątania przeważnie zależy od wybranego podziału stanu na składowe[6]. Skala splątania jest wielkością zależną od układu odniesienia, gdyż sama liczba cząstek w danym obszarze jest zależna od układu odniesienia (zob. np. efekt Unruha)[7][8]. Jedną z cech splątania jest jego monogamia – jeśli dwa układy są ze sobą maksymalnie splątane, to nie mogą być splątane z żadnymi innymi[9].

Ze splątaniem mamy do czynienia wtedy, gdy funkcja falowa układu składającego się z dwóch lub więcej podukładów albo całych ich zespołów nie da się zapisać w postaci potęgi N funkcji falowych każdego z podukładów.

Istnieje na przykład stan splątany polaryzacji dwóch fotonów, tzw. singlet, który ma tę właściwość, że jeżeli będziemy mierzyć polaryzacje obu fotonów, używając dwóch identycznie ustawionych, ale odległych od siebie polaryzatorów, to zawsze otrzymamy dwie przeciwne polaryzacje. Natomiast zmierzone polaryzacje każdego z fotonów z osobna są zupełnie przypadkowe. Zatem para fotonów w stanie singletowym ma precyzyjnie określoną własność wspólną (polaryzacje mierzone tak samo ustawionymi polaryzatorami są zawsze przeciwne), natomiast stan podukładu, czyli pojedynczego fotonu, jest całkowicie nieokreślony – wynik pomiaru polaryzacji pojedynczego fotonu jest zupełnie przypadkowy. Splątanie nie zanika wraz z odległością – tak przewiduje teoria kwantów.

Sterowalność[edytuj | edytuj kod]

Ze splątaniem blisko związana jest sterowalność. Załóżmy, że skrętność cząstki A jest splątana ze skrętnością cząstki B. Wtedy wykonanie pomiaru skrętności cząstki A oznacza, że stan cząstki B stał się wartością własną skrętności (którą konkretnie wartością własną można zweryfikować, wykonując następnie pomiary cząstki B). Jeśli wyniki pomiarów (cząstki B, a także cząstki A, gdy to cząstka B ją steruje) mogą być wytłumaczone teorią zmiennych ukrytych lokalnych, to splątany układ określa się jako niesterowalny. W przeciwnym wypadku jedyną możliwą konkluzją jest, że zaszło sterowanie, wykorzystujące nielokalność mechaniki kwantowej. Gdy wyniki pomiarów dotyczące tylko jednej cząstki da się wytłumaczyć teorią zmiennych ukrytych lokalnych, to miało miejsce sterowanie jednostronne (ang. one-way steering)[10][11].

Paradoks EPR[edytuj | edytuj kod]

Pojęcie stanu splątanego prowadzi do tzw. paradoksu EPR. Jeśli dwie cząstki tworzące singlet oddalimy od siebie i zmierzymy spin jednej z nich, dostaniemy informację także o spinie tej drugiej. Ponieważ stan każdej z nich przed pomiarem jest nieokreślony, a z mechaniki kwantowej nie wynika żadne opóźnienie, więc Einstein, Podolski i Rosen doszli do wniosku, że oznacza to natychmiastowe oddziaływanie z nieskończoną prędkością, co jest sprzeczne z teorią względności. Einstein nazwał to zjawisko „upiornym działaniem na odległość”.

Teorię sprawdzono eksperymentalnie. W jednym z eksperymentów splątane fotony były przesyłane na odległość 18 km od siebie. Stany kwantowe fotonów były nadal ze sobą skorelowane przy równoczesnym pomiarze, choć żadna informacja nie mogła przedostać się dostatecznie szybko pomiędzy nimi (musiałaby podróżować szybciej niż prędkość światła w próżni)[12][13]. Nie pozwala to jednak użyć splątania do przesyłania informacji szybciej od światła w próżni, gdyż odczytanie zakodowanej informacji jest możliwe dopiero po porównaniu stanu obydwu fotonów, co wymaga dodatkowego podświetlnego kanału komunikacji.

Splątanie nie wymaga też pojęcia „absolutnego czasu”, który byłby potrzebny przy natychmiastowym oddziaływaniu, a którego istnienie jest sprzeczne z teorią względności. Splątanie zachodzi bowiem także pomiędzy cząstkami oddalonymi w czasie[14] albo poruszającymi się względem siebie z dużą prędkością i ulega odpowiednim zmianom zgodnym z przekształceniami Lorentza[15].

Jedną z prób wyjaśnienia tego paradoksu, podjętą już przez Einsteina, było postulowanie istnienia tzw. teorii zmiennych ukrytych. Fotony z chwilą rozdzielenia mogłyby nieść pewną zakodowaną informację, która wpływałaby na ich przyszłe zachowanie. Informacja ta, czyli właśnie „zmienne ukryte”, wyjaśniałaby ich późniejszy skorelowany stan. Analogicznie jeśli dwoje ludzi umówi się co do swoich dalszych działań, ich akcje mogą być później silnie powiązane ze sobą, choć nie mają już oni ze sobą kontaktu. Okazuje się jednak, że nie jest możliwe wyjaśnienie splątania za pomocą teorii zmiennych ukrytych. Udowodniono, że każda taka teoria dawałaby w pewnych warunkach mniejsze korelacje, niż są faktycznie obserwowane (tzw. twierdzenie Bella).

Z twierdzeniem Bella jest powiązane założenie tzw. lokalnego realizmu, głoszące, że każda cząstka i punkt przestrzeni oddziałują tylko z najbliższym otoczeniem („lokalny”) i dają się opisać skończoną liczbą parametrów, których wartość jest określona niezależnie od procesu ich pomiaru („realizm”). Np. przeciwne bieguny magnesów przyciągają się, gdyż każdy z nich wysyła kwanty pola elektromagnetycznego, które charakteryzują się kilkoma parametrami („realizm”) i oddziałują na drugi magnes dopiero po dotarciu w jego pobliże („lokalność”). Założenie lokalnego realizmu jest milcząco przyjmowane w ogólnej teorii względności, jednak na mocy twierdzenia Bella jest ono sprzeczne z mechaniką kwantową i z wynikami eksperymentów. Z twierdzenia nie wynika natomiast, czy poprawne jest założenie samego realizmu lub samej lokalności.

Historia[edytuj | edytuj kod]

Kolejne odkrycia doprowadziły do sformułowania teorii stanu splątanego:

Pojęcie splątania zostało wprowadzone przez jednego z twórców mechaniki kwantowej – Erwina Schrödingera w 1935 roku. Stany splątane mają szerokie zastosowanie w informatyce kwantowej (zwłaszcza w kryptografii i teleportacji kwantowej).

W latach 90. XX wieku eksperymentalnie udowodniono istnienie splątania pomiędzy fotonami odległymi od siebie o kilkanaście kilometrów (grupa Gisin'a, Genewa). Potem zaobserwowano to zjawisko na odległości aż 144 km – doświadczenie przeprowadzone na wyspach La Palma i Teneryfa (Anton Zeilinger i współpracownicy).

Według publikacji w Nature z lutego 2011 roku przeprowadzono obserwację rekordowej liczby 10 miliardów splątanych atomów[16]. Rok później fizycy jednocześnie splątali rekordowo dużą liczbę 8 fotonów[17]. Również w tym roku w powietrzu o temperaturze pokojowej splątano 2 diamenty milimetrowej wielkości i oddalono je na odległość 15 centymetrów[18].

W czerwcu 2013 roku Juan Maldacena oraz Leonard Susskind zasugerowali, że splątanie kwantowe może być wynikiem istnienia między splątanymi cząstkami mostu Einsteina-Rosena[19].

Zobacz też[edytuj | edytuj kod]

Uwagi[edytuj | edytuj kod]

  1. ↑ Splątanie kwantowe może występować również w stanie kwantowym z nieustaloną liczbą cząstek, tzn. w przypadku superpozycji różnych stanów Focka, zob. S.J. van Enk, Single-particle entanglement, „Physical Review A”, 72 (6), 2005, DOI: 10.1103/PhysRevA.72.064306 [dostęp 2018-08-10].

Przypisy[edytuj | edytuj kod]

  1. ↑ Maria Fuwa i inni, Experimental proof of nonlocal wavefunction collapse for a single particle using homodyne measurements, „Nature Communications”, 6 (1), 2015, DOI: 10.1038/ncomms7665, ISSN 2041-1723 [dostęp 2018-08-10] (ang.).
  2. ↑ E. Megidish, Entanglement Swapping between Photons that have Never Coexisted, „Physical Review Letters”, 110 (21), 2013, DOI: 10.1103/PhysRevLett.110.210403 [dostęp 2018-08-12].
  3. ↑ Dotyczy to także stanu próżni kwantowej: Extraction of timelike entanglement from the quantum vacuum
  4. ↑ Reinhard F. Werner, Quantum states with Einstein-Podolsky-Rosen correlations admitting a hidden-variable model, „Physical Review A”, 40 (8), 1989, s. 4277–4281, DOI: 10.1103/PhysRevA.40.4277 [dostęp 2018-08-13].
  5. ↑ Charles H. Bennett, Quantum nonlocality without entanglement, „Physical Review A”, 59 (2), 1999, s. 1070–1091, DOI: 10.1103/PhysRevA.59.1070 [dostęp 2018-08-13].
  6. ↑ Jan Sperling i inni, Mode-independent entanglement for quantum light, „arXiv:1910.02731 [quant-ph]”, 7 października 2019, arXiv:1910.02731 [dostęp 2019-10-08].
  7. ↑ Paul M Alsing, Ivette Fuentes, Observer-dependent entanglement, „Classical and Quantum Gravity”, 29 (22), 2012, s. 224001, DOI: 10.1088/0264-9381/29/22/224001, ISSN 0264-9381 [dostęp 2018-08-13].
  8. ↑ Również samo istnienie splątania kwantowego jest zależne od obserwatora, jeśli analizować układy odniesienia będące superpozycją klasycznych układów odniesienia: Quantum mechanics and the covariance of physical laws in quantum reference frames
  9. ↑ Leonard Susskind, Teleportation through the wormhole, „Physical Review D”, 98 (4), 2018, DOI: 10.1103/PhysRevD.98.046016 [dostęp 2018-08-21].
  10. ↑ S.L.W. Midgley, A.J. Ferris, M.K. Olsen, Asymmetric Gaussian steering: When Alice and Bob disagree, „Physical Review A”, 81 (2), 2010, DOI: 10.1103/PhysRevA.81.022101, ISSN 1050-2947 [dostęp 2019-03-18] (ang.).
  11. ↑ Roope Uola i inni, Quantum Steering, „arXiv [math-ph, physics:physics, physics:quant-ph]”, 15 marca 2019, arXiv:1903.06663 [dostęp 2019-03-18].
  12. ↑ World's Largest Quantum Bell Test Spans Three Swiss Towns
  13. ↑ D. Salart, A. Baas, J.A.W. van Houwelingen, N. Gisin i inni. Space-like Separation in a Bell Test assuming Gravitationally Induced Collapses. „arXiv + Physical Review Letters”. 100, s. 220404, 2008. DOI: 10.1103/PhysRevLett.100.220404. arXiv:0803.2425. 
  14. ↑ Quantum Entanglement Could Stretch Across Time | WIRED [online], wired.com [dostęp 2017-11-26].
  15. ↑ Daeho Lee and Ee Chang-Young. Quantum entanglement under Lorentz boost. „New Journal of Physics”. 6 (67), 2004. DOI: 10.1088/1367-2630/6/1/067. 
  16. ↑ Stephanie Simmons, Richard M. Brown, Helge Riemann, Nikolai V. Abrosimov, Peter Becker, Hans-Joachim Pohl, Mike L. W. Thewalt, Kohei M. Itoh & John J.L. Morton. Entanglement in a solid-state spin ensemble. „Nature”. 470, s. 69–72, 03 February 2011. DOI: 10.1038/nature09696. 
  17. ↑ Xing-Can Yao, Tian-Xiong Wang, Ping Xu, He Lu, Ge-Sheng Pan, Xiao-Hui Bao, Cheng-Zhi Peng, Chao-Yang Lu, Yu-Ao Chen & Jian-Wei Pan. New Quantum Record: Physicists Entangle 8 Photons. „Nature Photonics”. 6, s. 225–228, Feb. 12, 2012. Springer Nature. DOI: 10.1038/nphoton.2011.354. 
  18. ↑ Diamenty kwantowo splątane
  19. ↑ J. Maldacena, L. Susskind, Cool horizons for entangled black holes, „Fortschritte der Physik”, 61 (9), 2013, s. 781–811, DOI: 10.1002/prop.201300020, ISSN 0015-8208 [dostęp 2018-08-10] (ang.).

Linki zewnętrzne[edytuj | edytuj kod]

Polskojęzyczne

publikacja w otwartym dostępie – możesz ją przeczytać Nagrania na YouTube [dostęp 2023-04-14]:

Anglojęzyczne

publikacja w otwartym dostępie – możesz ją przeczytać Artykuły na Stanford Encyclopedia of Philosophy (ang.) [dostęp 2018-01-29]:

Mechanika kwantowa
Tło
Koncepcje podstawowe
Doświadczenia
Sformułowania
Równania
Interpretacje
Zagadnienia zaawansowane
Znani uczeni

Źródło: „https://pl.wikipedia.org/w/index.php?title=Stan_splątany&oldid=71976022”