Stała Rydberga: Różnice pomiędzy wersjami

[wersja przejrzana]

Usunięta treść Dodana treść

Jednokolumnowy

Wersja z 22:08, 26 lip 2015

Stała Rydberga (oznaczana przez R) – stała fizyczna, występująca we wzorze Rydberga i innych wzorach opisujących promieniowanie elektromagnetyczne atomów (serie widmowe atomów) wynikające z poziomów energetycznych.

Stała Rydberga w układzie SI dla nieruchomego jądra o nieskończonej masie jest równa^[1]:

R_{\infty }={\frac {m_{e}e^{4}}{(4\pi \epsilon _{0})^{2}\hbar ^{3}4\pi c}}={\frac {m_{e}e^{4}}{8\epsilon _{0}^{2}h^{3}c}}=1,0973731568508(65)\cdot 10^{7}\,\mathrm {m} ^{-1}

gdzie:

Dla atomu wodoru wynosi $R=1,09677\cdot 10^{7}\ \mathrm {m} ^{-1}$ .

Dla skończonych mas jądra stała Rydberga (dla danego nuklidu o masie jądra M) równa jest $RD=R_{\infty }(1+{\frac {m}{M}})^{-1}$ .

Wartość liczbową występującą we wzorze Balmera wyznaczył na podstawie danych spektroskopowych J. R. Rydberg w 1889, a N. H. Bohr w 1913 określił wzór wiążący ją z wartościami ogólniejszych stałych na podstawie własnej teorii zwanej obecnie modelem atomu Bohra.

Zobacz też

stałe fizyczne

↑ CODATA Value 2014: Rydberg constant. [dostęp 2015-07-26].

[1] CODATA Value 2014: Rydberg constant. [dostęp 2015-07-26].

[1]

@@ Linia 1: / Linia 1: @@
 '''Stała Rydberga''' (oznaczana przez ''R'') – [[stałe fizyczne|stała fizyczna]], występująca we [[Wzór Rydberga|wzorze Rydberga]] i innych wzorach opisujących [[promieniowanie elektromagnetyczne]] atomów ([[seria widmowa|serie widmowe atomów]]) wynikające z poziomów energetycznych.
-Stała Rydberga w [[układ SI|układzie SI]] dla nieruchomego jądra o nieskończonej masie jest równa<ref>[http://physics.nist.gov/cgi-bin/cuu/Value?ryd [[CODATA]], 2010]</ref>:
+Stała Rydberga w [[układ SI|układzie SI]] dla nieruchomego jądra o nieskończonej masie jest równa<ref>{{cytuj stronę|url=http://physics.nist.gov/cgi-bin/cuu/Value?ryd|tytuł=CODATA Value 2014: Rydberg constant  |data dostępu=2015-07-26}}</ref>:
-: <math>R_\infty = \frac{m_e e^4}{(4 \pi \epsilon_0)^2 \hbar^3 4 \pi c} = \frac{m_e e^4}{8 \epsilon_0^2 h^3 c} = 1,0973731568539(55) \cdot 10^7 \,\mathrm{m}^{-1}</math>
+: <math>R_\infty = \frac{m_e e^4}{(4 \pi \epsilon_0)^2 \hbar^3 4 \pi c} = \frac{m_e e^4}{8 \epsilon_0^2 h^3 c} = 1,0973731568508(65) \cdot 10^7 \,\mathrm{m}^{-1}</math>
 gdzie: