Tensor pola elektromagnetycznego: Różnice pomiędzy wersjami

W [[teoria względności|teorii względności]] [[pole elektryczne]] i [[pole magnetyczne]] nie są opisywane za pomocą niezależnych [[wektor|wektorów]]ów w trójwymiarowej przestrzeni, lecz są składowymi czterowymiarowego antysymetrycznego tensora drugiego rzędu nazwanego tensorem pola elektromagnetycznego.

Według teorii względności nie istnieją bowiem oddzielnie pole elektryczna, a oddzielnie magnetyczne, ale są one przejawem jednego pola elektromagnetycznego, które może być różnie doświadczane w zależności od prędkości prędkości układu odniesienia względem źródła pola.

(1) Tensor ten definiuje się za pomocą pochodnych [[czteropotencjał]]u po współrzędnych przestrzennych. W płaskiej czasoprzestrzeni, przyjmując sygnaturę [[Tensor metryczny|tensora metrycznego]] w postaci (+,-,-,-), tensor pola elektromagnetycznego ma postać

: <math>F_{\mu\nu}

= \partial_\nu A_\mu - \partial _partial_\mu A_\nu</math> lub <math>F_{\mu\nu}

-\frac{E_3}{c} & -B_2 & B_1 & 0 \\

: <math>E_1,E_2,E_3</math> -– współrzędne wektora pola elektrycznego

: <math>B_1,B_2,B_3</math> -– współrzędne wektora pola magnetycznego

: <math>c</math> -– prędkość światła

: <math>F_{\mu\nu} = - F_{\nu \mu} </math>

-B_z&-\frac{E_y}{c}&\frac{E_x}{c}&0\\

* {{cytuj książkę|nazwisko=Landau|imię=L. D.|autor link=Lew Landau|tytuł=Teoria pola|data=2009|wydawca=PWN|miejsce=Warszawa|nazwisko2=Lifszyc|imię2=E. M.|nazwisko2=Lifszyc|odn=tak}}